根據(jù)模型中存在的問題，指出溶液中的反離子受兩種相反的力的影響：靜電力使反離子趨向表面，熱擴(kuò)散力使反離子在液相中均勻分布。當(dāng)這兩種效應(yīng)達(dá)到平衡時(shí)，反離子并不是以規(guī)則的方式限制在粒子表面附近，而是以擴(kuò)散型分布的粒子附近的反離子濃度更高。隨著離表面的距離增加，抗衡離子過剩的程度逐漸降低，并且相同離子的不足程度逐漸降低，直到在一定距離處抗衡離子和相同離子的濃度相等。這樣，形成了所謂的擴(kuò)散層。耐磨泵管溶液中的反離子只有一部分緊密地排列在固體表面附近，并且在大約一個(gè)或兩個(gè)離子厚度的距離處形成吸附層(或致密層)，這被稱為結(jié)合反離子。由于液體的熱運(yùn)動(dòng)和溶劑化，其他抗衡離子向外擴(kuò)散。當(dāng)顆粒移動(dòng)時(shí)，耐磨泵管脫離固體表面并與液體一起移動(dòng)。它們圍繞吸附層形成一個(gè)擴(kuò)散層，稱為自由反離子。擴(kuò)散層中的反離子是分布的。它是雙電層中的電位變化曲線，即當(dāng)發(fā)生動(dòng)電現(xiàn)象時(shí)，固體和液體之間相對(duì)運(yùn)動(dòng)的實(shí)際界面，稱為滑動(dòng)面，滑動(dòng)面上的電位為動(dòng)電電位。可以看出，當(dāng)固體和液體相對(duì)運(yùn)動(dòng)時(shí)，滑動(dòng)面不是在固體表面上，而是在離表面一定距離的AB表面上，滑動(dòng)面上的電勢(shì)既不是電勢(shì)也不是表面電勢(shì) 0。

所謂的固定吸附層或斯特恩層形成在與表面雙電層斯特恩模型相鄰的一個(gè)或兩個(gè)分子厚的區(qū)域中，并且剩余的反離子擴(kuò)散分布在斯特恩層之外以形成擴(kuò)散層的擴(kuò)散部分。這里，船尾層和擴(kuò)散部分之間的界面構(gòu)成所謂的船尾平面。船尾層泵管中的電勢(shì)變化類似于亥姆霍茲板模型，從表面的 0直線下降到船尾平面的 d，稱為船尾電勢(shì)。在擴(kuò)散層中，勢(shì)從減小到零，其變化規(guī)律遵循Gouy Chapman理論。僅需要 d來替換 0。吸附層中的離子直接與膠體核接觸，而水分子不直接與膠體核接觸。被稱為疏水膠體的膠體在膠體核心和水分子之間缺乏親和力。一般無機(jī)物的膠體顆粒，如氫氧化鋁、氫氧化鐵、二氧化硅等。都屬于這一類。疏水膠體具有雙電層，其厚度是決定膠體是否穩(wěn)定的主要因素。親水膠體顆粒直接吸附水分子的膠體稱為親水膠體，即膠體核與水分子之間有親和力。大多數(shù)水膠體顆粒是高分子化合物或高分子聚合物，具有較大的相對(duì)分子質(zhì)量。耐磨泵管的相對(duì)分子質(zhì)量從數(shù)萬到數(shù)十萬甚至數(shù)百萬不等。有機(jī)聚合物通常是一種膠體顆粒，其分子結(jié)構(gòu)具有復(fù)雜的形式，如線形、平面和立方體。